如果因铸件断面温度场较平坦 ［图１３４（ａ）］，或合金的结晶温度范围很宽 ［图１３４

　　（ｂ）］，铸件凝固的某一段时间内，其凝固区域在某时刻贯穿整个铸件断面时，则在凝固区

　　域里既有已结晶的晶体也有未凝固的液体，这种情况为 “体积凝固方式”，或称 “糊状凝固

　　方式”。

　　如果合金的结晶温度范围较窄 ［图１３５（ａ）］，或者铸件断面的温度梯度较大 ［图１３５

　　图１３５ “中间凝固方式”示意图

　　（ｂ）］，铸件断面上的凝固区域宽度介于前

　　二者之间时，则属于 “中间凝固方式”。

　　凝固区域的宽度可以根据凝固动态曲

　　线上的 “液相边界”与 “固相边界”之间

　　的纵向距离直接判断。因此，这个距离的

　　大小是划分凝固方式的一个准则。如果两

　　条曲线重合在一起———恒温下结晶的金属，

　　或者其间距很小，则趋向于逐层凝固方式。

　　熔化潜热使晶粒瓦解，液体原子具有更高

　　的能量，而金属的温度并不升高。从热力学角度，在恒压时，外界所供给的潜热，除使体积

　　膨胀做功外，还增加系统的内能，如式（１１）所示。在等温等压下，熵值的增量如式（１２）

　　所示。

　　系统熵值增加表示原子排列发生紊乱。因此，熔化过程就是金属从规则的原子排列突变

　　为紊乱的非晶态结构的过程。

　　２液态金属的结构

　　（１）从物质熔化 （汽化）过程对液态金属结构的认识如表１１所示，金属物质熔化时

　　的体积一般仅增加３％～５％，即原子平均间距仅增加１％～１５％，熔化时的熵值变化量远

　　小于加热膨胀过程。

　　① 钢球模型假设液态金属是均质的、密度集中的、

　　列紊乱的原子堆积体。其中既无晶体区域，又无大到足

　　容纳另一原子的空穴。在构建液体结构几何模型的实验

　　，用无规则堆积的钢球灌以油漆，固化后统计单个球接

　　点的数目。根据统计结果可确定该结构的平均配位数，

　　液态结构的平均配位数。发现，在紊乱密集的球堆中存

　　高度致密区，其统计结构获得的偶分布函数ｇ（ｒ）与液体

　　的衍射实验结构很好吻合。钢球模型形象地描述了液体

　　程有序远程无序的特征，为奠定液体结构的统计几何基

　　做出了重要贡献。